Размышления ядерщика о механизмах хяс



страница5/17
Дата14.08.2022
Размер2,15 Mb.
#188336
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   17
Связанные:
Размышления ядерщика о механизмах ХЯС
000e42b7-af487ab5, 000e42b7-af487ab5
p + p → D + e+ + ; W = 2,23 МэВ, σ = 10-47 см2 .
Это чрезвычайно малая величина вероятности такого процесса, и она опровергается практикой ХЯС. В новом понимании именно этой реакции и может быть заключена «изюминка» феномена.

Процесс каскадного слияния – «Лавина»


О сновная идея: каскад последовательных слияний может происходить при относительных скоростях реагентов близких к нулю. Если энергия долгоживущего возбужденного ядра (одного из субстратов) больше Кулоновского барьера, все ограничения на взаимодействия снимаются! После каждого акта слияния возможны только две альтернативы: продолжить его с ближайшим соседом в окружении, или прервать каскад последовательных реакций и преобразовать внутреннюю энергию нуклида в формирование оболочек новорожденного атома и теплоту. Естественно, что вероятности ответвления в тот или иной канал сильно зависят от внешних условий и энергетических соотношений. Схематически процесс изображен на рис. 2.
Рис. 2. Принцип последовательного слияния долгоживущих возбужденных ядер на примере нуклеосинтеза 16О.
Промежуточные нуклиды могут возникнуть и на ближнем или дальнем «склонах» «Гамака». Тогда они могут самостоятельно трансформироваться за счет - или + распадов в более стабильные образования и «стечь» вдоль градиента энергетической поверхности в направлении минимума.
Изотопам на правом склоне (тяжелым ядрам) энергетически выгодно делится на два или несколько «осколков». Изотопам на левом склоне (легким ядрам) энергетически выгодно слиться в более тяжелые структуры. Если бы не существовал определенный барьер между ядрами, наш окружающий мир обеднел бы до крайности. Все ядра эволюционировали бы в область глобального минимума до тех пор, пока не остались бы только некоторые химические элементы.
Теперь рассмотрим, что произойдет, если два произвольных легких ядра будут сближены на расстояние действия ядерных сил при скоростях, близких к нулевым. Важен тот факт, что запасенная ранее в потенциальной форме первичная энергия взаимодействующих ядер не уменьшается.
Напротив, за счет структурных перестроек в новое, более тяжелое ядро, дополнительно высвобождающаяся энергия суммируется с энергией исходных субстратов. Если рассмотреть энергетический баланс практически любой пары легких ядер, окажется, что выигрыш за счет слияния настолько значим, что нерастраченная энергия конечного ядра много выше кулоновского барьера для этих ядер с близкими значениями электрического заряда. Напомним, что с достаточной степенью точности энергия кулоновского взаимодействия пары ядер описывается простым соотношением.
E(MeV) = 1,16·Z1·Z2/(M1/3+M2/3)
Здесь E- высота кулоновского барьера в MeV; (Z1, M1) и (Z2 ,M2) – зарядовые и массовые числа пары взаимодействующих ядер.
Этот алгоритм универсален для синтеза ВСЕХ изотопов ВСЕХ элементов. В среде Maple-11 создана простая компьютерная программа для восстановления «траекторий» лавинного слияния для 2386 изотопов. Каждая «Лавина» - это локальное взрывное выделение энергии при близких к нулю относительных скоростях субстратов. Максимум выделяемой энергии реализуется при локализации конечного ядра в глобальном минимуме «Гамака».
Таким образом, вместо 10 моделей первичного нуклеосинтеза – ОДНА! Этот факт позволяет надеяться на ее успешное использование для описания первичного нуклеосинтеза.


Поделитесь с Вашими друзьями:
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   17




База данных защищена авторским правом ©psihdocs.ru 2022
обратиться к администрации

    Главная страница